②σＳＧ＜σＬＳ時，ｃｏｓθ為負(fù)值，即θ＞９０°。此情況下，液體傾向于形成球狀，稱之為液體能潤濕固體。θ＝１８０°為完全不潤濕。

２影響界面張力的因素

（１）熔點(diǎn)　原子間結(jié)合力大的物質(zhì)，其熔點(diǎn)高，表面張力也大。表１３為幾種金屬的熔和表面張力。

（２）溫度　對于多數(shù)金屬和合金，

度升高，表面張力降低，即ｄσｄｔ＜０。這因為，溫度升高時，液體質(zhì)點(diǎn)間距增，表面質(zhì)點(diǎn)的受力不對稱性減弱，因表面張力降低。當(dāng)達(dá)到液體的臨界溫時，由于氣液兩相界面消失，表面張等于零。但是，對于某些合金，如鑄

、碳鋼、銅及其合金等，其表面張力隨溫度的升高而增大，即ｄσｄｔ＞０。如圖１所示。

（２）鑄型性質(zhì)的影響　鑄件在鑄型中的凝固是因鑄型吸熱而進(jìn)行的。所以，任何鑄件的

凝固速度都受鑄型吸熱速度的支配。鑄型的吸熱速度越大，則鑄件的凝固速度越大，斷面上

的溫度場的梯度也就越大。鑄型的蓄熱系數(shù) （ｂ２）越大，對鑄件的冷卻能力越強(qiáng)，鑄件中的

溫度梯度就越大。鑄型預(yù)熱溫度越高，冷卻作用就越小，鑄件斷面上的溫度梯度也就越小。

（３）澆注條件的影響　液態(tài)金屬的澆注溫度很少超過液相線以上１００℃，因此，金屬由

于過熱所得到的熱量比結(jié)晶潛熱要小得多，一般不大于凝固期間放出的總熱量的５％～６％。

但是，實驗證明，在砂型鑄造中非等到液態(tài)金屬的所有過熱量全部散失。

 可以看到，液態(tài)鋁中的原子的排列在幾個原子間距的小范圍內(nèi)，與其固態(tài)鋁原子的排列

圖１５?。罚埃啊鏁r液態(tài)Ａｌ中原子分布曲線

［當(dāng)ｒ→∞時，ρ（ｒ）→ρ０，表示

較大體積中的原子平均密度

（相當(dāng)于非晶態(tài)材料）］

方式基本一致，呈現(xiàn)出一定的有規(guī)則排列；而距離遠(yuǎn)的原子

排列就不同于固態(tài)了，表現(xiàn)為無序狀態(tài)。這也是液態(tài)金屬結(jié)

構(gòu)的主要特征，稱之為 “近程有序”、“遠(yuǎn)程無序”結(jié)構(gòu)。

（３）液態(tài)金屬結(jié)構(gòu)的理論模型　對液態(tài)金屬結(jié)構(gòu)的理

論描述至今還沒有一個公認(rèn)的、系統(tǒng)的、科學(xué)的模型。以

下就幾類典型模型做簡要介紹。