這種現(xiàn)象稱為 “結構起伏”。在一定的溫度下，雖然存在 “能量起伏”和

“結構起伏”現(xiàn)象，但對于特定液態(tài)金屬，其處于有序狀態(tài)的原子集團具有一定的統(tǒng)計平均

尺寸；并且其平均尺寸大小隨溫度的升高而減小。

③ 液態(tài)結構及離子間相互作用的理論描述　在液態(tài)結構定量計算上，也提出了許多理

圖１６　液態(tài)結構及粒子間相互作用

論模型及方程 （圖１６）。通過建立偶分布函數(shù)

ｇ（ｒ）與偶勢ｕ（ｒ）（即 “原子對”間的相互作用

勢能與原子空間距離ｒ的函數(shù)關系）的方程，或

在已知偶勢ｕ（ｒ）的條件下，計算出某一液體的

偶分布函數(shù)ｇ（ｒ）。

故金屬的流動條件和溫度條件都在隨時改變，這必然影響到所測流動性的準確度；各次試驗所用鑄型條件也很難

精控制；每做一次試驗要造一次鑄型。在生產和科研中螺旋形試樣應用較多。真空試樣如

圖１１７所示，它的優(yōu)點是鑄型條件和液態(tài)金屬的充型壓頭穩(wěn)定，真空度可以隨液態(tài)金屬的

密度不同而改變，使各種金屬能在相同的壓頭下充填，從而增加了試驗結果的對比性，可以

觀察充填過程，記錄流動長度與時間的關系。

３厚壁金屬型中的凝固

當金屬型的涂料層很薄時，厚壁金屬型中凝固金屬和鑄型的熱阻都不可忽略，因而

都存在明顯的溫度梯度。由于此時金屬鑄型界面的熱阻相對很小，可忽略不計，則鑄

型內表面和鑄件表面溫度相同?？梢哉J為，厚壁金屬型中的凝固傳熱為兩個相連接的

半無限大物體的傳熱，整個系統(tǒng)的傳熱過程取決于鑄件和鑄型的熱物理性質，其溫度

分布如圖１２７所示。

４水冷金屬型中的凝固

在水冷金屬型中，是通過控制冷卻水溫度和流量使鑄型溫度保持近似恒定 （ｔ２Ｆ＝ｔ２０），

在不考慮金屬鑄型界面熱阻的情況下，凝固金屬表面溫度等于鑄型溫度 （ｔ１Ｆ＝ｔ２０）。在這

種情況下，凝固傳熱的主要熱阻是凝固金屬的熱阻，鑄件中有較大的溫度梯度。系統(tǒng)的溫度

分布如圖１２８所示。