② 晶體缺陷模型　包括微晶模型、空穴模型、位錯(cuò)模

或綜合模型等，假設(shè)液態(tài)金屬同樣存在與固相類(lèi)似的晶

缺陷，能定性地解釋過(guò)熱度不大的液態(tài)金屬結(jié)構(gòu)特征

接受。該模型認(rèn)為，液態(tài)金屬中存在 “能量起伏”和 “結(jié)

處于熱運(yùn)動(dòng)的原子能量有高有低，同一原子的能量也隨時(shí)

間不停變化，時(shí)高時(shí)低，這種現(xiàn)象稱之為 “能量起伏”。另一方面，液態(tài)金屬中存在由大量

不停 “游動(dòng)”著的原子集團(tuán)組成，集團(tuán)內(nèi)為某種有序結(jié)構(gòu)，處于集團(tuán)外的原子則處于散亂的

無(wú)序狀態(tài)；并且這些原子集團(tuán)不斷的分化組合，時(shí)而長(zhǎng)大，時(shí)而減小，時(shí)而產(chǎn)生，時(shí)而消失。

３厚壁金屬型中的凝固

當(dāng)金屬型的涂料層很薄時(shí)，厚壁金屬型中凝固金屬和鑄型的熱阻都不可忽略，因而

都存在明顯的溫度梯度。由于此時(shí)金屬鑄型界面的熱阻相對(duì)很小，可忽略不計(jì)，則鑄

型內(nèi)表面和鑄件表面溫度相同。可以認(rèn)為，厚壁金屬型中的凝固傳熱為兩個(gè)相連接的

半無(wú)限大物體的傳熱，整個(gè)系統(tǒng)的傳熱過(guò)程取決于鑄件和鑄型的熱物理性質(zhì)，其溫度

分布如圖１２７所示。

４水冷金屬型中的凝固

在水冷金屬型中，是通過(guò)控制冷卻水溫度和流量使鑄型溫度保持近似恒定 （ｔ２Ｆ＝ｔ２０），

在不考慮金屬鑄型界面熱阻的情況下，凝固金屬表面溫度等于鑄型溫度 （ｔ１Ｆ＝ｔ２０）。在這

種情況下，凝固傳熱的主要熱阻是凝固金屬的熱阻，鑄件中有較大的溫度梯度。系統(tǒng)的溫度

分布如圖１２８所示。

２影響?zhàn)ざ鹊囊蛩?/p>

（１）溫度　如式（１５）所示，液體的黏度在溫度不太高時(shí)，式中的指數(shù)項(xiàng)比乘數(shù)項(xiàng)的影響

，即溫度升高，η值下降。在溫度很高時(shí)，指數(shù)項(xiàng)趨近于１，乘數(shù)項(xiàng)將起主要作用，即溫度

高，η值增大，但這已是接近氣態(tài)的情況。圖１８為常用金屬動(dòng)力黏度與溫度的關(guān)系。

（２）熔點(diǎn)　黏度反映原子間結(jié)合力的強(qiáng)弱，與熔點(diǎn)有共同性。因此，合金成分的改變也

定著黏度的大小，圖１９即為 ＭｇＳｎ系合金的相圖與

度的關(guān)系?？梢?jiàn)，難熔化合物的黏度較高，而熔點(diǎn)低

共晶成分合金其黏度低。