高梯度磁選前物料必須充分分散并且礦漿要有適宜的流變特

對(duì)礦漿的分散過(guò)程起決定作用的因素是微粒表面的荷電狀態(tài)

化性質(zhì)。通常采用超聲波或添加分散劑對(duì)物料進(jìn)行分散。超

產(chǎn)生空化作用，在固體和液體界面產(chǎn)生高速微-沖流，能夠除

界污層或使邊界污層疏松，同時(shí)增加攪拌作用，從而可以清

粒表面，使礦粒得到分散。超聲分散必須選擇適當(dāng)?shù)穆晫W(xué)參

因在現(xiàn)場(chǎng)使用超聲波比較麻煩，因而實(shí)際上多采用分散劑分

（5）長(zhǎng)鏈分子分散劑吸附在礦物表面，具有吸附層的礦粒之

間產(chǎn)生相互排斥作用，即空間（位阻）效應(yīng)，阻礙了微粒間的相互

聚集，導(dǎo)致微粒的有效分散；

Bagchivold理論指出，當(dāng)分子長(zhǎng)度為 L的高分子吸附于粒子

上以后，球形粒子之間的空間排斥勢(shì)能為

其中Z為一個(gè)高分子在粒子表面所占的面積。

當(dāng)?shù)V物粒子表面吸附分子層后，其粒子間的總勢(shì)能

（1）預(yù)估漏磁系數(shù)σ′。

根據(jù)以往設(shè)計(jì)的經(jīng)驗(yàn)，σ′值可在1.00耀1.5之間選取。

（2）初步計(jì)算所需磁勢(shì)。

按公式（IN）′=

σ′H0δ

0.4π

計(jì)算出所需磁勢(shì)即安匝數(shù)。

（3）選定導(dǎo)線規(guī)格，按大于或等于工作氣隙高度確定線圈軸

向匝數(shù)Nx，選定總匝數(shù)Nj，并按Nr=N0/Nx確定徑向匝數(shù)。

（4）按公式I=（IN）′/N0計(jì)算出激磁電流，并由導(dǎo)線規(guī)格和

激磁電流計(jì)算出電流密度。

（5）根據(jù)已知的電流密度和線圈的幾何尺寸采用有限元法計(jì)

算出線圈工作氣隙場(chǎng)強(qiáng)H′0。

（6）按公式σ=0.4πIN0/H′0δ計(jì)算出實(shí)際的漏磁系數(shù)。

（7）再按公式IN=σH0δ/0.4π確定實(shí)際所需的安匝數(shù)。