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公司基本資料信息
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圖7表示L/W均為3,而W各不相同的介質(zhì)的磁場磁力。由
可知,當(dāng)介質(zhì)長寬比相同時(shí),W小的介質(zhì),其表面附近磁場磁
較大,而其作用深度較小。
橫切面積相同的各種介質(zhì)的形狀效應(yīng)示于圖8。圖中曲線顯
L/W>3的矩形介質(zhì)各點(diǎn)的 By值均比圓切面的大,且跌落較
,故相應(yīng)各點(diǎn)的By
dBy
dy
較大,因而能提供較大的磁力。計(jì)算表
,L/W=7的矩形介質(zhì)表面的磁場磁力約為與其等面積的圓切
介質(zhì)的3.2倍。這說明當(dāng)所用的鋼毛量相同時(shí),L/W>3的矩
形鋼毛比圓形鋼毛能提供更大的磁力。
上面討論了單絲介質(zhì)的幾何尺寸效應(yīng)和形狀效應(yīng)。由求解過
程可知,上述結(jié)論只適用于鋼毛未達(dá)磁飽和時(shí)的情況。由于鋼毛
飽和磁化后,其磁場梯度不再隨 B0的升高而增大,因而鋼毛在
磁場中的效應(yīng)將與未飽和時(shí)有所不同。
由表2可知,理論計(jì)算值與實(shí)測值的相對誤差在0.15% 耀
.88%之間。考慮到測量儀表本身精度及測定中的系統(tǒng)誤差,可
認(rèn)為,理論值與實(shí)測值是吻合得很好。
5 結(jié) 語
(1)在進(jìn)行鎧裝螺線管磁系設(shè)計(jì)時(shí),可采用有限元法及預(yù)估
算法,精-確地計(jì)算螺線管內(nèi)腔中點(diǎn)場強(qiáng)及其他各點(diǎn)場強(qiáng),并由
可確定該磁系的漏磁系數(shù)σ,進(jìn)而進(jìn)行磁勢的設(shè)計(jì)計(jì)算。
(2)對實(shí)測的計(jì)算結(jié)果表明,當(dāng)導(dǎo)線規(guī)格和螺線管幾何尺寸
變且鐵鎧未達(dá)飽和時(shí),漏磁系數(shù)σ為一常數(shù),與電流密度或磁
的大小無關(guān)。
(3)實(shí)測結(jié)果表明,理論計(jì)算值與實(shí)測值吻合,說明采用有
元法進(jìn)行鎧裝螺線管磁系的漏磁系數(shù)計(jì)算是可行的。
一般鐵磁性物質(zhì)如磁鐵礦等,從宏觀結(jié)構(gòu)來看,都是由磁疇
成。磁疇內(nèi)電子自旋磁矩取向一致,即自發(fā)磁化;而各個(gè)磁疇
磁矩是指向易磁化方向[圖2(a)],使整個(gè)鐵磁體不顯宏觀的
性。當(dāng)鐵磁體置于磁場中被磁化時(shí),各個(gè)磁疇的磁矩沿外磁場
向取向[圖2(b)]。這相當(dāng)于許多平行排列的小磁鐵。我們知
,兩個(gè)平行排列的條形磁鐵,由于同性極相斥,它們是不穩(wěn)定
,力圖達(dá)到反平行排列。鐵磁體內(nèi)各平行排列的磁疇間與條形
鐵相似。但由于每一排磁疇都是首尾相接,即異性極相吸引
處于中間部分的磁疇保持穩(wěn)定狀態(tài);但是處于兩邊的磁疇由于
有首或尾與其他磁疇相吸,結(jié)果未與其他磁疇聯(lián)結(jié)的那一端便
性相斥,使磁矩取向分散[圖2(b)]。這就減弱整個(gè)鐵磁體的
化強(qiáng)度,也就等于削弱了外磁場的作用;外磁場被削弱的部分
為消磁場H消。使鐵磁體保持最后磁化狀態(tài)的磁場稱為內(nèi)磁場
有效磁場。