根據(jù) DLVO理論，顆粒系統(tǒng)總勢(shì)能取決于雙電層勢(shì)能VR 和

德華相互作用勢(shì)能VA：

VT=VR+VA （9

對(duì)于磁性顆粒之間的相互作用，Svoboda將 DLVO理論擴(kuò)展

立了磁絮凝理論模型，其總勢(shì)能為

VT=VR+VA+Vm （10

中：Vm 為顆粒之間的磁吸引能。

基于此，通過調(diào)節(jié)系統(tǒng)顆粒之間的相互作用可以使體系達(dá)到

宜分選的分散狀態(tài)。

強(qiáng)化分散的另一途徑是化學(xué)分散，即利用分散劑，分散劑的

散作用機(jī)理可以歸納為以下幾點(diǎn)：

在多絲情況下，由于鋼毛間的相互影響，鋼毛周圍的磁場(chǎng)特

將發(fā)生變化。圖9表示切面為150μm×50μm的兩根鋼毛在

方向相距l(xiāng)（μm）時(shí)，其間 By

dBy

dy

的變化。由圖中曲線看出的

互影響造成鋼毛表面的磁場(chǎng)磁力較高，而中間區(qū)域較?。划?dāng) l

=200μm時(shí)，其效應(yīng)與單絲介質(zhì)基本相同，鋼毛間的相互影響已

可忽略。

上面討論了單絲介質(zhì)的幾何尺寸效應(yīng)和形狀效應(yīng)。由求解過

可知，上述結(jié)論只適用于鋼毛未達(dá)磁飽和時(shí)的情況。由于鋼毛

和磁化后，其磁場(chǎng)梯度不再隨 B0的升高而增大，因而鋼毛在

場(chǎng)中的效應(yīng)將與未飽和時(shí)有所不同。

在多絲情況下，由于鋼毛間的相互影響，鋼毛周圍的磁場(chǎng)特

將發(fā)生變化。圖9表示切面為150μm×50μm的兩根鋼毛在

方向相距l(xiāng)（μm）時(shí)，其間 By

dBy

dy

的變化。由圖中曲線看出的

互影響造成鋼毛表面的磁場(chǎng)磁力較高，而中間區(qū)域較小；當(dāng) l

（3）分散劑與顆粒生成絡(luò)合物，被絡(luò)合物層包裹的顆粒之

間，及這些顆粒與溶液中其他絡(luò)合物之間產(chǎn)生同性排斥。

例如，利用聚酰胺合成的聚合物可對(duì)輝銅礦進(jìn)行選擇性分

散

［8］

，其作用機(jī)理是其與 Cu

2+

生成了穩(wěn)定的選擇性絡(luò)合物的聚

合物，包有絡(luò)合物的聚合物層的顆粒之間，以及這種顆粒與溶液

中的其他絡(luò)合物之間，以及這種顆粒與溶液中的其他絡(luò)合物之間

產(chǎn)生電荷排斥能力。

（4）分散劑的分子或離子對(duì)顆粒選擇性吸附；吸附后產(chǎn)生水

化膜效應(yīng)使顆粒分散。

水玻璃對(duì)分散菱錳礦的機(jī)理即是依靠菱錳礦對(duì) HSiO

-

3 選擇

性吸附，吸附后產(chǎn)生親水膜故可穩(wěn)定分散。