由表1和圖5可見，螺線管中點(diǎn)場強(qiáng)與電流密度成正比。當(dāng)

匝數(shù)和導(dǎo)線規(guī)格確定以后，磁勢與電流密度有關(guān)。因此，根

（1），圖5所示直線也可看作磁勢與中點(diǎn)場強(qiáng)的關(guān)系曲線，

的斜率即為漏磁系數(shù)σ。由此我們可以得出結(jié)論，當(dāng)導(dǎo)線規(guī)

和線圈幾何尺寸一定且鐵鎧未達(dá)飽和時(shí)，漏磁系數(shù) σ 為一常

它與電流密度或磁勢無關(guān)。

當(dāng)N=2708匝、δ =18cm、I=7A時(shí)，H=95.5kA/m，按

）式可算出螺線管磁系的漏磁系數(shù)σ=1.108。

20世紀(jì)70年代以來，高梯度磁分離技術(shù)在微細(xì)粒物料分離

域嶄露頭角，引起各國有關(guān)部門的重視。實(shí)現(xiàn)高梯度磁分離的

鍵在于采用能產(chǎn)生高磁場梯度的鋼毛介質(zhì)，因此，揭示各種鋼

介質(zhì)的磁場分布特性，是深入研究高梯度磁分離理論的基礎(chǔ)。

用聚磁鋼毛的切面呈矩形、圓形和橢圓形。國外學(xué)者曾用解析對(duì)單絲圓切面鋼毛的磁場特性做了較詳細(xì)的研究［1］，并在此基上建立各種理論數(shù)學(xué)模型2］［3］，用以研究高梯度磁捕集過程的質(zhì)。然而，上述研究都以圓切面鋼毛為對(duì)象，沒有考慮介質(zhì)切面形狀效應(yīng)，而且都是局限于對(duì)孤立的單絲介質(zhì)的研究，沒有涉實(shí)用中多絲鋼毛介質(zhì)間的相互影響所引起的磁場特性的變化。

3.5 礦漿流態(tài)

Vm/Vo（磁力速度與礦漿流速之比）是高梯度磁選捕集方程中

的一項(xiàng)重要因子，決定了高梯度磁選機(jī)運(yùn)行情況的好壞。當(dāng)磁介

質(zhì)、場強(qiáng)、被分選物料性質(zhì)等因素確定后，Vm 是定值，此時(shí)Vo對(duì)

磁選結(jié)果起主要作用。研究表明，礦漿低速流過磁介質(zhì)時(shí)，礦粒

都在磁介質(zhì)絲的正面得到捕獲，這時(shí)料流對(duì)粒子的拖曳力不夠

大，一些非磁性顆粒難免與磁介質(zhì)絲碰撞而夾雜到磁性顆粒中

間，從而形成機(jī)械夾雜。當(dāng)?shù)V漿流速加大到一定程度時(shí)，礦漿將

在介質(zhì)絲的背面產(chǎn)生漩渦，此時(shí)料流的拖曳力較大，顆粒很難在

磁介質(zhì)絲正面捕集，非磁性顆粒因不受磁力而直接被料流帶走，

這就是所謂的渦流高梯度磁選，渦流磁選大大提高了高梯度磁選

的選擇性。但在大流速的情況下，為達(dá)到理想的回收率，必須增

大磁場，以使磁力大于流體拖曳力。

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