3.5 礦漿流態(tài)

Vm/Vo（磁力速度與礦漿流速之比）是高梯度磁選捕集方程中

的一項(xiàng)重要因子，決定了高梯度磁選機(jī)運(yùn)行情況的好壞。當(dāng)磁介

質(zhì)、場(chǎng)強(qiáng)、被分選物料性質(zhì)等因素確定后，Vm 是定值，此時(shí)Vo對(duì)

磁選結(jié)果起主要作用。研究表明，礦漿低速流過(guò)磁介質(zhì)時(shí)，礦粒

都在磁介質(zhì)絲的正面得到捕獲，這時(shí)料流對(duì)粒子的拖曳力不夠

大，一些非磁性顆粒難免與磁介質(zhì)絲碰撞而夾雜到磁性顆粒中

間，從而形成機(jī)械夾雜。當(dāng)?shù)V漿流速加大到一定程度時(shí)，礦漿將

在介質(zhì)絲的背面產(chǎn)生漩渦，此時(shí)料流的拖曳力較大，顆粒很難在

磁介質(zhì)絲正面捕集，非磁性顆粒因不受磁力而直接被料流帶走，

這就是所謂的渦流高梯度磁選，渦流磁選大大提高了高梯度磁選

的選擇性。但在大流速的情況下，為達(dá)到理想的回收率，必須增

大磁場(chǎng)，以使磁力大于流體拖曳力。

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在進(jìn)行周期式螺線管高梯度磁選機(jī)設(shè)計(jì)時(shí)，關(guān)鍵問(wèn)題是鎧裝

線管磁系的設(shè)計(jì)。目前，設(shè)計(jì)者都采用（1）式來(lái)確定磁勢(shì)，即

需的安匝數(shù)。

式中：H———設(shè)計(jì)要求的場(chǎng)強(qiáng)；

δ———分選空間高度；

σ———漏磁系數(shù)。

該公式是由無(wú)限長(zhǎng)螺線管場(chǎng)強(qiáng)計(jì)算公式演變而來(lái)。對(duì)無(wú)限長(zhǎng)

螺線管，其內(nèi)腔場(chǎng)強(qiáng)由（2）式確定

H=0.4πIn （2）

式中：n———沿螺線管軸向單位長(zhǎng)度的線圈匝數(shù)。

n=N/δ，將此關(guān)系式代入（2）式，并在式（2）右端乘以 σ，便

可得（1）式。由于實(shí)際設(shè)計(jì)的螺線管并非無(wú)限長(zhǎng)，鐵鎧消耗部分

磁勢(shì)及漏磁的存在，按（2）式計(jì)算，場(chǎng)強(qiáng)偏高，亦即磁勢(shì)偏低。

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摘要 本文主要闡述鋼毛的磁場(chǎng)分布特性。運(yùn)用有限差分法并借助電子

算機(jī)，分別求解了單絲及多絲矩形鋼毛周?chē)艌?chǎng)的拉普拉斯方程。根據(jù)求

的結(jié)果繪制的場(chǎng)圖顯示了單絲鋼毛周?chē)岸嘟z鋼毛之間的磁場(chǎng)分布特性。

過(guò)對(duì)理論數(shù)據(jù)的分析，揭示了鋼毛介質(zhì)的形狀效應(yīng)和幾何尺寸效應(yīng)。

最后要說(shuō)明的是，消磁作用并不是鐵磁性物質(zhì)所獨(dú)有，一般

質(zhì)也有；但順磁質(zhì)的結(jié)構(gòu)單元并不是磁疇而是原子。原子磁

磁疇磁矩小很多，即磁極強(qiáng)度很小，因而處于兩邊的原子的

極互相排斥力很弱，消磁作用可以忽略。