此式說(shuō)明，消磁場(chǎng)與磁化強(qiáng)度成正比，而磁化強(qiáng)度由各磁疇

磁極強(qiáng)度決定。如果磁疇的磁極強(qiáng)度愈大，則處于兩邊的磁疇

性極互相排斥的力就愈大，使磁矩取向愈分散，消磁場(chǎng)就

大。

消磁場(chǎng)與鐵磁體相對(duì)尺寸的關(guān)系是用消磁系數(shù) N來(lái)表示。N

鐵磁體相對(duì)尺寸 槡l/S的函數(shù)，其中l(wèi)———鐵磁體的長(zhǎng)度；S———

磁體的斷面積。

茲以圖3說(shuō)明N與 槡l/S的關(guān)系。

細(xì)長(zhǎng)條形鐵磁體，由于處于兩邊的磁疇少，消磁作用很弱。

圓柱形鐵磁體處于兩邊的磁疇較多，故消磁作用很強(qiáng)。與短圓

直徑相同的長(zhǎng)圓柱（認(rèn)為比細(xì)長(zhǎng)條長(zhǎng)很多），處于兩邊的磁疇數(shù)

短圓柱的相同，其消磁作用似乎亦應(yīng)與短圓柱的相同；但是由

長(zhǎng)圓柱很長(zhǎng)，磁矩取向分散的磁疇與取向不分散的相比畢竟還

少數(shù)，因此它的消磁作用不僅不與短圓柱相同，反而會(huì)比細(xì)長(zhǎng)

弱。

上式為以各節(jié)點(diǎn)矢量磁位為未知數(shù)的多元線性方程組，解此

程組便可求得各節(jié)點(diǎn)矢量磁位 A的數(shù)值解。再根據(jù)場(chǎng)強(qiáng) B與

位A之間的關(guān)系，便可求得所論場(chǎng)域內(nèi)各點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)B值。

3 漏磁系數(shù)σ計(jì)算的預(yù)估反算法

及磁勢(shì)的設(shè)計(jì)計(jì)算

由式（1）可推得漏磁系數(shù)σ

σ=

0.4πIN

Hδ

（23）

可見(jiàn)對(duì)一設(shè)定的磁系，可采用所述有限元法求得其場(chǎng)強(qiáng)H，

后按式（23）便可算出漏磁系數(shù) σ。因此在設(shè)計(jì)螺線管磁系時(shí)，

們可按以下步驟來(lái)進(jìn)行漏磁系數(shù)計(jì)算和螺線管磁勢(shì)的計(jì)算。計(jì)

算時(shí)，通常工作氣隙高度 δ、工作空間的大小及氣隙所要求的場(chǎng)

強(qiáng)H0是預(yù)先給定的。

23

微細(xì)粒高梯度磁選體系的性質(zhì)和各種相互作用力的復(fù)雜性決

了體系顆粒的分散和團(tuán)聚機(jī)理的復(fù)雜性。一般的高梯度磁選

中，都需要顆粒能穩(wěn)定地分散以減少機(jī)械夾雜、堵塞的嚴(yán)重性。

近年來(lái)，研究分選體系中的顆粒分散和團(tuán)聚機(jī)理，對(duì)體系進(jìn)行強(qiáng)

化分散。

懸浮液的分散和團(tuán)聚主要受顆粒間相互作用的斥力和引力所

支配，作為顆粒距離函數(shù)的總勢(shì)能變化是衡量懸浮液穩(wěn)定性的重

要標(biāo)志?？倓?shì)能等于或小于零，系統(tǒng)趨于穩(wěn)定亦即凝聚（或磁凝

聚），大于零表明系統(tǒng)趨于分散狀態(tài)。

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