（1）用有限差分法并借助電子計(jì)算機(jī)可以較準(zhǔn)確地求解出單

及多絲矩形鋼毛周圍各點(diǎn)的磁場強(qiáng)度Bx、By和 B值，從而揭

其磁場分布特性。

（2）當(dāng)鋼毛未達(dá)磁飽和時(shí)，對矩形鋼毛其磁場特性只取決于

橫切面的幾何尺寸；切面的 L/W越大及 W越小，則鋼毛磁化

表面的磁場磁力越大。

（3）當(dāng)鋼毛的橫切面積一定時(shí)，L/W>3的矩形鋼毛的磁場磁

比圓形切面鋼毛大，因而，當(dāng)鋼毛工作于未飽和磁化狀態(tài)時(shí)，

采用矩形鋼毛會(huì)更有效。

另外，在半徑為b的聚磁介質(zhì)上捕收的顆粒，受到流體剪應(yīng)

的作用，當(dāng)顆粒半徑a小于邊界層厚度時(shí)，由剪應(yīng)力所決定的

能為

中：ρ、η———流體密度和黏度；

v———流體運(yùn)動(dòng)速度；

x———顆粒與聚磁介質(zhì)表面間距離；

θ———流體流動(dòng)方向與介質(zhì)剪應(yīng)力間夾角。

在微細(xì)粒高梯度磁選體系的這些復(fù)雜的相互作用中，要捕收

磁性顆粒和非磁性顆粒的相互作用總勢能可用式（1）+（2）表

；磁性顆粒之間的相互作用總勢能可用式（1）+（3）+（4）表

；非磁性顆粒間的作用總勢能可用式（1）+（3）表示；而磁性顆

與介質(zhì)作用的相互作用總勢能可用式（5）+（6）+（7）+（8）表

。這些相互作用的勢能對高梯度磁選的分選效率起著重要作

，調(diào)節(jié)和控制它們是強(qiáng)化高梯度磁選的有效途徑，而這要通過

化礦漿性質(zhì)來實(shí)現(xiàn)。

開放磁系磁場具有一般磁場的兩個(gè)重要性質(zhì)。 開放磁系磁極（1）通過一個(gè)不包含電流封閉曲面的總磁通量為零，因?yàn)閳D1中一根磁力線是閉合線，所以進(jìn)入和穿出場空間某一封閉曲線的磁線條數(shù)應(yīng)相等；同時(shí)封閉曲本身由于沒有包含電流，也是沒有發(fā)散磁力線的源，所磁場的散度（介質(zhì)的導(dǎo)磁系數(shù)為1）為零，由于磁場強(qiáng)度H是向量，可以將它分解為沿坐標(biāo)軸的分H=Hx+Hy+Hz。對于圖1的磁極Hz=0。此時(shí)磁場的散度為divH=Hx（2）磁場強(qiáng)度 H沿任何閉合線的線積分等于通過該閉合線內(nèi)各∮上式中 δ 稱為磁場強(qiáng)度的旋度（用 rotH表示），它表示環(huán)流量對面積的變化程度。當(dāng)閉合線不包含電流時(shí)，δ =0，所以旋度為零，即 rotH=0