為了確定鐵鎧中的磁路長(zhǎng)度LT，需確定鐵鎧的各部分尺寸。

對(duì)于圖1所示圓柱形螺線管，其上蓋（或下底）厚度可根據(jù)磁

連續(xù)性原理確定，即

3）

中：Hd———導(dǎo)體所占環(huán)狀空間的磁場(chǎng)強(qiáng)度；

BT———鐵鎧內(nèi)的磁感強(qiáng)度，一般按小于材料的飽和值

選?。?/p>

h———鐵鎧上蓋（或下底）厚度。

Hd值在環(huán)狀空間的內(nèi)緣等于 Hδ，其由內(nèi)緣到外緣隨著線圈

數(shù)的減少而減少，至外緣時(shí)，Hd等于零。圖 2是根據(jù) 86×

70螺線管導(dǎo)體端面上各點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)的測(cè)定值繪制的。

根據(jù)場(chǎng)強(qiáng)按直線變化的規(guī)律，Hd可由下式確定，即

 對(duì)于矩形鋼毛，當(dāng)將其軸向垂直于磁場(chǎng)方向置于磁場(chǎng)中并研

究其中間區(qū)段的磁場(chǎng)特性時(shí)，可以忽略其兩端的邊緣效應(yīng)而將問(wèn)

題理想化為兩維場(chǎng)進(jìn)行研究。

有限差分法原則上是用于求解閉合場(chǎng)域內(nèi)函數(shù)數(shù)值解的方

法

［4］

。由于鋼毛對(duì)周?chē)艌?chǎng)的影響從理論上說(shuō)可涉及無(wú)窮遠(yuǎn)，因

而所論場(chǎng)域應(yīng)是無(wú)窮大的非閉合場(chǎng)域；為了對(duì)所研究的問(wèn)題進(jìn)行

有限差分運(yùn)算，須先合理地給定閉合邊界并確定邊界條件。

圖1 場(chǎng)域邊界確定圖

現(xiàn)以單絲介質(zhì)為例進(jìn)行研究。

對(duì)于圖 1所示的單絲介質(zhì)，abcd

為其橫切面，在其周?chē)鷮?duì)稱地取

定足夠大的場(chǎng)域邊界 ABCD，使磁

化后的 abcd對(duì)周界 ABCD及其以

外區(qū)域的影響變得很小以致可以

忽略。此時(shí)，ABCD周界上及其外

部區(qū)域的磁場(chǎng)已接近均勻的背景

磁場(chǎng) B0。于是，周界 ABCD上的

邊界條件可分段給出為

微粒菱錳礦與石英、方解石的互凝行為和機(jī)理以及分

散劑阻止礦物間互凝的作用機(jī)理表明：六偏磷酸鈉對(duì)菱錳礦的分

散作用機(jī)理是以空間（位阻）效應(yīng)導(dǎo)致的排斥作用為主，增加粒子

表面負(fù)電性從而增加靜電排斥力為輔，兩者同時(shí)作用導(dǎo)致微粒級(jí)

礦物懸浮物處于分散狀態(tài)。

另外，超聲波分散

［10］

也是對(duì)分散體系進(jìn)行強(qiáng)化分散的有效

方法。超聲波分散是超聲波在礦漿中以駐波的形式傳插，使礦漿

中各質(zhì)點(diǎn)受到周期性的拉伸和壓縮作用，使顆粒振動(dòng)而處于不易

團(tuán)聚的相對(duì)穩(wěn)定狀態(tài)，或使已團(tuán)聚的顆粒分裂開(kāi)，從而達(dá)到分散

的目的。