由式（1）可知，如果能知道一定磁勢下的螺線管場強H、漏

數(shù)σ則可計算出來。為此我們首先來研究鎧裝螺線管的場

布。圖1 場域及邊界示意由于螺線管磁體的磁場分布是軸對稱的，我們只需取通過對的任一平面（即子午面）進行便可了解其貌，這樣就把研場域簡化為二維平面場。場域邊界為分選腔氣隙同激磁線圈與內(nèi)側(cè)交界處。圖1為二維平面場域示意。

圖 1可知，ABCD為場域邊其中AB和CD為氣隙與鐵鎧的交界面，AC和 BD為線圈和交界面。圖中OP為對稱軸線。由電磁場基本理論可知，所域內(nèi)各點均應(yīng)滿足泊松方程。

微粒菱錳礦與石英、方解石的互凝行為和機理以及分

散劑阻止礦物間互凝的作用機理表明：六偏磷酸鈉對菱錳礦的分

散作用機理是以空間（位阻）效應(yīng)導(dǎo)致的排斥作用為主，增加粒子

表面負電性從而增加靜電排斥力為輔，兩者同時作用導(dǎo)致微粒級

礦物懸浮物處于分散狀態(tài)。

另外，超聲波分散

［10］

也是對分散體系進行強化分散的有效

方法。超聲波分散是超聲波在礦漿中以駐波的形式傳插，使礦漿

中各質(zhì)點受到周期性的拉伸和壓縮作用，使顆粒振動而處于不易

團聚的相對穩(wěn)定狀態(tài)，或使已團聚的顆粒分裂開，從而達到分散

的目的。

（2）分選力系多元性。置于外磁場中的懸浮微細粒，不僅受

到流體拖曳力、磁力的作用，還將受到各種表面力的作用。如范

德華分子作用力、雙電層靜電作用力、吸附分散劑后細粒表面吸

附層引起的作用（即位阻效應(yīng)）等。

高梯度磁選體系的這兩方面的復(fù)雜性，使其分選過程困難

化，其集中體現(xiàn)在：①體系中礦粒之間無選擇性團聚嚴重，體系

凝聚和分散機理復(fù)雜；②夾帶、夾雜現(xiàn)象嚴重，使分選效益大大

降低。

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