根據(jù) DLVO理論，顆粒系統(tǒng)總勢(shì)能取決于雙電層勢(shì)能VR 和

德華相互作用勢(shì)能VA：

VT=VR+VA （9

對(duì)于磁性顆粒之間的相互作用，Svoboda將 DLVO理論擴(kuò)展

立了磁絮凝理論模型，其總勢(shì)能為

VT=VR+VA+Vm （10

中：Vm 為顆粒之間的磁吸引能。

基于此，通過(guò)調(diào)節(jié)系統(tǒng)顆粒之間的相互作用可以使體系達(dá)到

宜分選的分散狀態(tài)。

強(qiáng)化分散的另一途徑是化學(xué)分散，即利用分散劑，分散劑的

散作用機(jī)理可以歸納為以下幾點(diǎn)：

由式（1）可知，如果能知道一定磁勢(shì)下的螺線管場(chǎng)強(qiáng)H、漏

數(shù)σ則可計(jì)算出來(lái)。為此我們首先來(lái)研究鎧裝螺線管的場(chǎng)

布。圖1 場(chǎng)域及邊界示意由于螺線管磁體的磁場(chǎng)分布是軸對(duì)稱的，我們只需取通過(guò)對(duì)的任一平面（即子午面）進(jìn)行便可了解其貌，這樣就把研場(chǎng)域簡(jiǎn)化為二維平面場(chǎng)。場(chǎng)域邊界為分選腔氣隙同激磁線圈與內(nèi)側(cè)交界處。圖1為二維平面場(chǎng)域示意。

圖 1可知，ABCD為場(chǎng)域邊其中AB和CD為氣隙與鐵鎧的交界面，AC和 BD為線圈和交界面。圖中OP為對(duì)稱軸線。由電磁場(chǎng)基本理論可知，所域內(nèi)各點(diǎn)均應(yīng)滿足泊松方程。

微細(xì)粒高梯度磁選體系的性質(zhì)和各種相互作用力的復(fù)雜性決

了體系顆粒的分散和團(tuán)聚機(jī)理的復(fù)雜性。一般的高梯度磁選

中，都需要顆粒能穩(wěn)定地分散以減少機(jī)械夾雜、堵塞的嚴(yán)重性。

近年來(lái)，研究分選體系中的顆粒分散和團(tuán)聚機(jī)理，對(duì)體系進(jìn)行強(qiáng)

化分散。

懸浮液的分散和團(tuán)聚主要受顆粒間相互作用的斥力和引力所

支配，作為顆粒距離函數(shù)的總勢(shì)能變化是衡量懸浮液穩(wěn)定性的重

要標(biāo)志。總勢(shì)能等于或小于零，系統(tǒng)趨于穩(wěn)定亦即凝聚（或磁凝

聚），大于零表明系統(tǒng)趨于分散狀態(tài)。

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