由表2可知，理論計(jì)算值與實(shí)測(cè)值的相對(duì)誤差在0.15% 耀

.88%之間。考慮到測(cè)量?jī)x表本身精度及測(cè)定中的系統(tǒng)誤差，可

認(rèn)為，理論值與實(shí)測(cè)值是吻合得很好。

5 結(jié) 語(yǔ)

（1）在進(jìn)行鎧裝螺線管磁系設(shè)計(jì)時(shí)，可采用有限元法及預(yù)估

算法，精-確地計(jì)算螺線管內(nèi)腔中點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)及其他各點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)，并由

可確定該磁系的漏磁系數(shù)σ，進(jìn)而進(jìn)行磁勢(shì)的設(shè)計(jì)計(jì)算。

（2）對(duì)實(shí)測(cè)的計(jì)算結(jié)果表明，當(dāng)導(dǎo)線規(guī)格和螺線管幾何尺寸

變且鐵鎧未達(dá)飽和時(shí)，漏磁系數(shù)σ為一常數(shù)，與電流密度或磁

的大小無(wú)關(guān)。

（3）實(shí)測(cè)結(jié)果表明，理論計(jì)算值與實(shí)測(cè)值吻合，說(shuō)明采用有

元法進(jìn)行鎧裝螺線管磁系的漏磁系數(shù)計(jì)算是可行的。

微細(xì)粒高梯度磁選體系的性質(zhì)和各種相互作用力的復(fù)雜性決

了體系顆粒的分散和團(tuán)聚機(jī)理的復(fù)雜性。一般的高梯度磁選

中，都需要顆粒能穩(wěn)定地分散以減少機(jī)械夾雜、堵塞的嚴(yán)重性。

近年來(lái)，研究分選體系中的顆粒分散和團(tuán)聚機(jī)理，對(duì)體系進(jìn)行強(qiáng)

化分散。

懸浮液的分散和團(tuán)聚主要受顆粒間相互作用的斥力和引力所

支配，作為顆粒距離函數(shù)的總勢(shì)能變化是衡量懸浮液穩(wěn)定性的重

要標(biāo)志?？倓?shì)能等于或小于零，系統(tǒng)趨于穩(wěn)定亦即凝聚（或磁凝

聚），大于零表明系統(tǒng)趨于分散狀態(tài)。

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3.3 螺線管內(nèi)插入鐵芯時(shí)的磁場(chǎng)特性

圓柱形螺線管磁系的高梯度磁選機(jī)有長(zhǎng)線圈和短線圈兩種類

。長(zhǎng)線圈型實(shí)際上就是插入鐵芯的鎧裝螺線管。為了研究它的

場(chǎng)特性，用了兩種鐵芯，即平鐵芯和尖削鐵芯。用在 42螺線

上鐵芯的形狀及尺寸如圖7所示。用在 86螺線管上的鐵芯

此相似，只是尺寸大些。

對(duì)42螺線管鐵芯插入深度3cm、86螺線管鐵芯插入6cm

的測(cè)定結(jié)果如圖8、圖9所示。還做了其他插入深度的測(cè)定，

場(chǎng)強(qiáng)度的變化規(guī)律相似，只是插入愈深，磁場(chǎng)強(qiáng)度愈高。

由圖8和圖9的曲線知，插入鐵芯后磁場(chǎng)強(qiáng)度有提高，在離

芯端面較近的范圍內(nèi)場(chǎng)強(qiáng)提高較快，磁場(chǎng)梯度也較大，隨著離

鐵芯端面距離的增加，場(chǎng)強(qiáng)逐步降低而且變成均勻磁場(chǎng)。尖削

芯在端面附近場(chǎng)強(qiáng)和梯度都比平鐵芯高，但場(chǎng)強(qiáng)的跌落較快，