（1）預(yù)估漏磁系數(shù)σ′。

根據(jù)以往設(shè)計(jì)的經(jīng)驗(yàn)，σ′值可在1.00耀1.5之間選取。

（2）初步計(jì)算所需磁勢(shì)。

按公式（IN）′=

σ′H0δ

0.4π

計(jì)算出所需磁勢(shì)即安匝數(shù)。

（3）選定導(dǎo)線規(guī)格，按大于或等于工作氣隙高度確定線圈軸

向匝數(shù)Nx，選定總匝數(shù)Nj，并按Nr=N0/Nx確定徑向匝數(shù)。

（4）按公式I=（IN）′/N0計(jì)算出激磁電流，并由導(dǎo)線規(guī)格和

激磁電流計(jì)算出電流密度。

（5）根據(jù)已知的電流密度和線圈的幾何尺寸采用有限元法計(jì)

算出線圈工作氣隙場(chǎng)強(qiáng)H′0。

（6）按公式σ=0.4πIN0/H′0δ計(jì)算出實(shí)際的漏磁系數(shù)。

（7）再按公式IN=σH0δ/0.4π確定實(shí)際所需的安匝數(shù)。

對(duì)高梯度磁選應(yīng)用綜合力場(chǎng)、擴(kuò)展競(jìng)爭(zhēng)力系是強(qiáng)化高梯度磁

選、提高分選效率的另一有效途徑。中南工業(yè)大學(xué)把振動(dòng)、脈動(dòng)

力應(yīng)用到高梯度磁選中，首先提出了振動(dòng)高梯度磁選的概

念

［11、12］

。高梯度磁選體系的顆粒微細(xì)，分選空間小，介質(zhì)阻滯作

用大，夾雜現(xiàn)象嚴(yán)重。振動(dòng)高梯度磁選的應(yīng)用能較好地解決夾雜

問(wèn)題。振動(dòng)是使分選介質(zhì)或整個(gè)分選裝置產(chǎn)生振動(dòng)，脈動(dòng)是利用

脈動(dòng)水對(duì)礦漿產(chǎn)生脈沖。振動(dòng)力或脈沖力（或者兩者聯(lián)合利用）

上式為以各節(jié)點(diǎn)矢量磁位為未知數(shù)的多元線性方程組，解此

程組便可求得各節(jié)點(diǎn)矢量磁位 A的數(shù)值解。再根據(jù)場(chǎng)強(qiáng) B與

位A之間的關(guān)系，便可求得所論場(chǎng)域內(nèi)各點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)B值。

3 漏磁系數(shù)σ計(jì)算的預(yù)估反算法

及磁勢(shì)的設(shè)計(jì)計(jì)算

由式（1）可推得漏磁系數(shù)σ

σ=

0.4πIN

Hδ

（23）

可見對(duì)一設(shè)定的磁系，可采用所述有限元法求得其場(chǎng)強(qiáng)H，

后按式（23）便可算出漏磁系數(shù) σ。因此在設(shè)計(jì)螺線管磁系時(shí)，

們可按以下步驟來(lái)進(jìn)行漏磁系數(shù)計(jì)算和螺線管磁勢(shì)的計(jì)算。計(jì)

算時(shí)，通常工作氣隙高度 δ、工作空間的大小及氣隙所要求的場(chǎng)

強(qiáng)H0是預(yù)先給定的。

23