圖5 矩形介質(zhì)角點的B值與切面長寬比的關(guān)系曲線圖5表示矩形介質(zhì)角點的 B值與介質(zhì)切面長寬比關(guān)系。由圖可見，角點上的與介質(zhì)切面長寬比基本呈線性關(guān)系。長寬比越大，越大。當(dāng) B0 一定時，欲到大的磁捕集力需用長寬大的介質(zhì)；因為介質(zhì)切面長比增大時，內(nèi)部退磁場減，從而使介質(zhì)磁化增強。圖6表示在 B0方向距介表面不同距離時各點磁場力BydBydy（取網(wǎng)格線i=62上點的BydBydy為代表）的變化。隨離介質(zhì)表面距離的增大磁場磁力先是急劇下降，而后變化緩。L/W越大，在磁場中一定點所產(chǎn)生的磁場磁力越大，L/W=7，其介質(zhì)表面的磁場磁力是L/W=1時的4.7倍。

 對于矩形鋼毛，當(dāng)將其軸向垂直于磁場方向置于磁場中并研

究其中間區(qū)段的磁場特性時，可以忽略其兩端的邊緣效應(yīng)而將問

題理想化為兩維場進行研究。

有限差分法原則上是用于求解閉合場域內(nèi)函數(shù)數(shù)值解的方

法

［4］

。由于鋼毛對周圍磁場的影響從理論上說可涉及無窮遠(yuǎn)，因

而所論場域應(yīng)是無窮大的非閉合場域；為了對所研究的問題進行

有限差分運算，須先合理地給定閉合邊界并確定邊界條件。

圖1 場域邊界確定圖

現(xiàn)以單絲介質(zhì)為例進行研究。

對于圖 1所示的單絲介質(zhì)，abcd

為其橫切面，在其周圍對稱地取

定足夠大的場域邊界 ABCD，使磁

化后的 abcd對周界 ABCD及其以

外區(qū)域的影響變得很小以致可以

忽略。此時，ABCD周界上及其外

部區(qū)域的磁場已接近均勻的背景

磁場 B0。于是，周界 ABCD上的

邊界條件可分段給出為

（3）分散劑與顆粒生成絡(luò)合物，被絡(luò)合物層包裹的顆粒之

間，及這些顆粒與溶液中其他絡(luò)合物之間產(chǎn)生同性排斥。

例如，利用聚酰胺合成的聚合物可對輝銅礦進行選擇性分

散

［8］

，其作用機理是其與 Cu

2+

生成了穩(wěn)定的選擇性絡(luò)合物的聚

合物，包有絡(luò)合物的聚合物層的顆粒之間，以及這種顆粒與溶液

中的其他絡(luò)合物之間，以及這種顆粒與溶液中的其他絡(luò)合物之間

產(chǎn)生電荷排斥能力。

（4）分散劑的分子或離子對顆粒選擇性吸附；吸附后產(chǎn)生水

化膜效應(yīng)使顆粒分散。

水玻璃對分散菱錳礦的機理即是依靠菱錳礦對 HSiO

-

3 選擇

性吸附，吸附后產(chǎn)生親水膜故可穩(wěn)定分散。