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公司基本資料信息
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圖5 矩形介質(zhì)角點的B值與切面長寬比的關(guān)系曲線圖5表示矩形介質(zhì)角點的 B值與介質(zhì)切面長寬比關(guān)系。由圖可見,角點上的與介質(zhì)切面長寬比基本呈線性關(guān)系。長寬比越大,越大。當(dāng) B0 一定時,欲到大的磁捕集力需用長寬大的介質(zhì);因為介質(zhì)切面長比增大時,內(nèi)部退磁場減,從而使介質(zhì)磁化增強。圖6表示在 B0方向距介表面不同距離時各點磁場力BydBydy(取網(wǎng)格線i=62上點的BydBydy為代表)的變化。隨離介質(zhì)表面距離的增大磁場磁力先是急劇下降,而后變化緩。L/W越大,在磁場中一定點所產(chǎn)生的磁場磁力越大,L/W=7,其介質(zhì)表面的磁場磁力是L/W=1時的4.7倍。
對于矩形鋼毛,當(dāng)將其軸向垂直于磁場方向置于磁場中并研
究其中間區(qū)段的磁場特性時,可以忽略其兩端的邊緣效應(yīng)而將問
題理想化為兩維場進行研究。
有限差分法原則上是用于求解閉合場域內(nèi)函數(shù)數(shù)值解的方
法
[4]
。由于鋼毛對周圍磁場的影響從理論上說可涉及無窮遠(yuǎn),因
而所論場域應(yīng)是無窮大的非閉合場域;為了對所研究的問題進行
有限差分運算,須先合理地給定閉合邊界并確定邊界條件。
圖1 場域邊界確定圖
現(xiàn)以單絲介質(zhì)為例進行研究。
對于圖 1所示的單絲介質(zhì),abcd
為其橫切面,在其周圍對稱地取
定足夠大的場域邊界 ABCD,使磁
化后的 abcd對周界 ABCD及其以
外區(qū)域的影響變得很小以致可以
忽略。此時,ABCD周界上及其外
部區(qū)域的磁場已接近均勻的背景
磁場 B0。于是,周界 ABCD上的
邊界條件可分段給出為
(3)分散劑與顆粒生成絡(luò)合物,被絡(luò)合物層包裹的顆粒之
間,及這些顆粒與溶液中其他絡(luò)合物之間產(chǎn)生同性排斥。
例如,利用聚酰胺合成的聚合物可對輝銅礦進行選擇性分
散
[8]
,其作用機理是其與 Cu
2+
生成了穩(wěn)定的選擇性絡(luò)合物的聚
合物,包有絡(luò)合物的聚合物層的顆粒之間,以及這種顆粒與溶液
中的其他絡(luò)合物之間,以及這種顆粒與溶液中的其他絡(luò)合物之間
產(chǎn)生電荷排斥能力。
(4)分散劑的分子或離子對顆粒選擇性吸附;吸附后產(chǎn)生水
化膜效應(yīng)使顆粒分散。
水玻璃對分散菱錳礦的機理即是依靠菱錳礦對 HSiO
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3 選擇
性吸附,吸附后產(chǎn)生親水膜故可穩(wěn)定分散。