圓柱形螺線管磁系及其在 0耀 R2間場強(qiáng)的分布規(guī)律如圖1

示。

由于分選腔內(nèi)在徑向0耀R1范圍內(nèi)場強(qiáng)B1是均勻的，所以B

f（R）曲線在此段是水平線；在分選腔外導(dǎo)體所占據(jù)的空間內(nèi)，

R1耀R2范圍內(nèi)，隨著 R的增大，由于在 R處產(chǎn)生磁通的安匝

線性地減少，使該處的場強(qiáng)也線性地減小，故 B=f（R）曲線在

段為斜直線。

由R=R1時(shí)，B=B1；R=R2時(shí)，B=0；得出在 R1耀R2之間

強(qiáng)的分布式

確定線圈尺寸后，根據(jù)磁選工藝的要求，可以初步確定磁系

結(jié)構(gòu)，從而可以決定磁路長度。磁路長度是特性驗(yàn)算時(shí)所需要

基本數(shù)據(jù)。

特性驗(yàn)算的目的，是驗(yàn)算原計(jì)算的磁勢是否滿足要求？原確

的分選空間的磁場強(qiáng)度是否能達(dá)到？線圈的溫升是否在允許范

內(nèi)？

8.1 線圈磁勢的驗(yàn)算

驗(yàn)算線圈磁勢是在線圈電壓及匝數(shù)已定的情況下，先求出線

電阻，然后根據(jù)電路歐姆定律確定線圈電流，再計(jì)算磁勢，此

勢應(yīng)大于或等于原計(jì)算的磁勢。

由圖1及前述工作原理可知，本機(jī)的關(guān)鍵部件及設(shè)計(jì)重點(diǎn)均

系部分，特別是鞍形線圈部分。在本文以前，高梯度磁選的

設(shè)計(jì)還沒有突破傳統(tǒng)的磁路設(shè)計(jì)范疇。在設(shè)計(jì)磁系的核心部

——鞍形線圈時(shí)，常常用下式確定其磁勢，即所需安匝數(shù)。

IN=σHδ/0.4π （1）

H———設(shè)計(jì)要求的場強(qiáng)；

δ———分選空間高度；

σ———漏磁系數(shù)。

理論分析可知，σ不僅涉及到漏磁，也與鐵鎧消耗的磁勢有

因而是較廣義的漏磁系數(shù)，有時(shí)也稱為放大系數(shù)。漏磁系數(shù)

確定是很困難的，以前的設(shè)計(jì)者只能憑經(jīng)驗(yàn)來選擇。然而，σ

系設(shè)計(jì)中非常關(guān)鍵的一個(gè)參數(shù)，σ 過小，磁系達(dá)不到設(shè)計(jì)場

σ過大，則會(huì)導(dǎo)致制造成本和能耗的增加。