J.Svoboda等研究表明，在實(shí)際介質(zhì)中，碰撞效率主要是由碰

的機(jī)械機(jī)理所決定的，因此懸浮在通過介質(zhì)的流體中的每個(gè)顆

與磁介質(zhì)碰撞的幾率都接近于1，即在沒有磁力的情況下，其

撞幾率也仍接近于1。由此可見，非磁性物在磁性物中的機(jī)械

雜是不可避免的，這是影響高梯度磁選選擇性的一個(gè)重要方

。為了解決這一問題，國(guó)內(nèi)外進(jìn)行過不少研究工作，主要為：

（1）采用特殊的介質(zhì)及排列形式。如采用水平布置的絲網(wǎng)介

，各網(wǎng)的網(wǎng)眼尺寸自上層至下層依次減?。?/p>

根據(jù) DLVO理論，顆粒系統(tǒng)總勢(shì)能取決于雙電層勢(shì)能VR 和

德華相互作用勢(shì)能VA：

VT=VR+VA （9

對(duì)于磁性顆粒之間的相互作用，Svoboda將 DLVO理論擴(kuò)展

立了磁絮凝理論模型，其總勢(shì)能為

VT=VR+VA+Vm （10

中：Vm 為顆粒之間的磁吸引能。

基于此，通過調(diào)節(jié)系統(tǒng)顆粒之間的相互作用可以使體系達(dá)到

宜分選的分散狀態(tài)。

強(qiáng)化分散的另一途徑是化學(xué)分散，即利用分散劑，分散劑的

散作用機(jī)理可以歸納為以下幾點(diǎn)：

由式（3）看出，當(dāng)j，λ，a1為定值時(shí)，螺線管軸線中點(diǎn)的磁場(chǎng)

度主要與F（α，β）有關(guān)，即與螺線管的幾何尺寸有關(guān)。

作者曾對(duì)自己設(shè)計(jì)的，由16盤小線圈組成的螺線管在不同

度時(shí)軸線中點(diǎn)的磁場(chǎng)強(qiáng)度H0進(jìn)行了測(cè)定，結(jié)果如圖2所示。

螺線管的參數(shù)為：a1=4.3cm，α =3，j=828A/cm

2

，λ =

576，每盤小線圈的厚度為2.1cm。

73

由圖2看出，螺線管軸線中點(diǎn)的磁場(chǎng)強(qiáng)度H0隨其長(zhǎng)度（β）增

加而增加。在螺線管較短時(shí)（β <2），H0增加較快；螺線管較長(zhǎng)

時(shí)（β>2），H0增加很慢，最后趨于飽和，其值接近0.4πIn（In是

螺線管單位長(zhǎng)度安匝數(shù)）。這說明螺線管較短時(shí)漏磁較多，隨著

螺線管的增長(zhǎng)，漏磁逐步減少，最終趨于零。